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2024年4月17日 · 电介质储能电容器具有高功率密度、快速充放 电特性以及高稳定性, 在脉冲功率系统中具有极大 的应用潜力。然而, 其储能密度(Wrec)一般较低, 且 往往易受储能效率(η)的制约。Wrec 低不利于器件的 小型化和轻型化; η低则使得更多的电能被转化为
2024年3月27日 · 可回收能量密度(Wrec)和储能效率(η)是衡量电 介质电容器储能性能的重要指标,通过利用电介质 材料的电滞回线( P–E loops)间接计算获得：
2019年9月5日 · 目前评价铁电电容器的储能密度有两种主要方法。 1.1 电滞回线测试法 对铁电介电材料来讲,充放电过程的能量密度可以通过对其电滞回线积分得到：
2024年8月15日 · 通过 在铁电薄膜中设计和制造这种自组装的纳米结构 (柱状纳米 晶 + 梯度 多晶型混合 相),为创造 同时具有高能量密度和高 储能 效率的下一代薄膜电容器铺平了道路。
2020年10月20日 · 电滞回线测试（D-E）得到材料在500 MV/m时储能密度为10.6 J/cm 3,相比不添加自由基的基体材料提升了30%左右,与此同时,材料放电效率仍可达到92％,击穿场强可达到700 MV/m。
5 天之前 · 铁电储能性能测试表明,LSCO/NBT/LSCO铁电异质结薄膜储能性能随场强增大而线性增加,且电场强度达到1250 kV/cm时,储能密度为25.7 J/cm 3,效率高达64.7%。 在电场强度为1000 kV/cm条件下,工作温度在40℃~120℃之间,LSCO/NBT/LSCO的η和W rec 具有较好的热稳
2020年7月10日 · 储能电容器储能密度的测试方法有电滞回线法和充放电法。由例如gb/t6426-1999铁电陶瓷材料电滞回线的准静态测试方法中描述的电滞回线法测量并计算得到的储能密度,是电容器释放的最高大值,即电容器理论上释放的储能密度。
2024年4月18日 · 离子掺杂引起的局部成分不均匀打破原本长程有序的铁电畴,生成极性纳米微畴（PNRs）,进而获得细长的电滞回线及更高的储能密度和储能效率。 然而,由于吉布斯相律规则的限制,难以通过离子掺杂进一步改善成分不均匀性,导致材料的弛豫特性 和储能性能
2024年9月18日 · 近日,齐鲁工业大学欧阳俊教授课题组在硅上集成制备了兼具高可回收储能密度（Wrec=161.1 J/cm3）和高储能响应（h =373.8 J/ (kV×m2)）的亚微米级厚度钛酸钡薄膜电容器（射频磁控溅射,镀膜温度 500oC）。 在钛酸钡这一典型的铁电型介电体中,存在着多尺度的极化结构,包括不同取向的铁电晶粒,以及晶粒内的铁弹畴。 通过使用镍酸镧 (LaNiO3)缓冲
2024年3月27日 · 电介质电容器的储能密度和储能效率由电滞回线即(P–E 曲线)的积分面积获得,计算公式为: 式中:Wtol、Wrec、Pm、Pr、E 和η分别为总储能密度、可逆储能密度、最高大极化强度、剩余极化强度、外加电场和储能效率 。 从式(1)~ 式(3)可知,要获得高的储能密度和效率,就要有效增大Pm、降低Pr 和提高击穿电场(Eb)。 具有理论饱和极化强度高和带隙宽的优点,同时兼